A mágneses mező mozgó díjak
Minden áramvezető mágneses mezőt hoz létre maga körül. Ezért a mozgó töltés is teremt a tartományban a mágneses tér is. Megkapjuk a kifejezést B és H az ezen a területen.
Vegyünk része egy vezetékszakaszt S, L hosszúság egy aktuális I. Ez a vágás létrehoz egy pont egy kis r távolságban ez kisülések mage-térerősség H „, amelyen a Biot-Savart Lap lesz Laplace
Ábrázoljuk az aktuális I I = J · S, ahol j - áramsűrűség, CO-Thoraya egyenlő J = n0 · Q · v, ahol n0 - töltéssűrűség [m -3], v - sebesség a töltés, Q - díjat. majd
ahol N = n0 V = n0 Sl - a töltések száma a L hossza a vezeték, V = S. l - a hangerőt a karmester.
Nyilvánvaló, hogy a feszültséget a mező által létrehozott egyes mozgás - mozgó díjakat a N-szer kisebb, mint a egyenlő és
A mágneses mező által létrehozott nagy sebességgel haladó v1 Q1 hatással lesz a töltés mozgó V2 sebesség ellenében Q2 a Lorentz-féle erő, amely az úgynevezett mágneses kölcsönhatás nyomás Fm
Ha két díjak Q1 és Q2 mentén mozgó párhuzamos Træk-Toriyama r távolságban egymással sebességek v1 = v2 = = v, majd # 945; = Π / 2, sin # 945; = 1 és a mágneses kölcsönhatás erő lesz
Az erő az elektromos kölcsönhatás FE ezeket a díjakat határozza meg a Coulomb törvény
Kapcsolat Fm / FE egyenlő
A - elektrodinamikus állandó, egyenlő a fény sebessége minden kuume.
Így, arányos v 2.
Ha a töltés sebessége v «c-mágneses Wier közötti kölcsönhatás mozgó töltésekre sokkal kevésbé RE-ügynökség ezek kölcsönhatása.
v 2. a hatás a mágneses kölcsönhatás Nai-kifejezettebb, amikor mozgó töltésekre nagy-styami hamarosan (relativisztikus) és ebben az értelemben kell érteni, mint egy Magne-izmus relativisztikus hatást.
A jelenlegi vezetékek elektromos töltést ellentétes előjelű kompenzálja, azaz a ez elektromosan semleges (FE 0), és a vezetékek között továbbra is csak a mágneses inter-akció. Bár az erős mágneses kölcsönhatás két elektron-trónokat kicsi, de a párok száma ezek olyan nagy, hogy az eredő erő a mágneses kölcsönhatás a párhuzamos vezetékek kami érzékelhető mennyiség.
A hatás az, hogy a vezető egy aktuális-helyiségek schennom egy mágneses mezőt, egy potenciális különbség keletkezik az AT-irányban merőleges a mágneses indukció vektor V és a jelenlegi I. miatt Lorentz-erő a díjak mozgó a vezetőben. A Hall-hatás figyelhető meg a fémek és félvezető.
Ha töltéshordozók negatív (elektronok a fémek és félvezetők -. Ábra 116a), majd a felső felületén lesz felesleg elektronok, de ha a pozitív ( „lyukak” a félvezetők, ábrán 116b.), Akkor a felső felületén lesz feleslegben pozitív töltés (hiány elektronok). Lorentz-erő mindkét esetben, felfelé irányul. Ezen az alapon, ismerve a jelenlegi tér irányában j és B. előjelének meghatározása töltéshordozók, és a hordozó a mobilitást (sebesség érdemben v). Így a homlokfelületek között, 1 és 2, különbség van a potenciálok halászati U. kapjuk a kifejezést az U.
Lorentz erő Fl. ható minden díj Fl = QVB.
Túlzott díjak megjelenő arcok 1. és 2. hozzon létre egy szigetelő elektron-térerősség Ez a mező jár ÁFA minden töltés erővel FE = QE.
Egy bizonyos ponton, a steady-state (nem változik az idő scheesya) töltés eloszlása annak a ténynek köszönhető, hogy ez a két erők kioltják egymást
QVB = QE, vagy E = vB.
A áramsűrűség képletű J = n0 Qv expressz sebességgel. majd
ahol - terem állandó, és a kifejezés U
A potenciális különbség vezeték élek található egy keresztirányú mágneses mező, egyenesen arányos a vastagsága a vezeték
d. j áramsűrűség. A mágneses indukció B.
A használata a Hall-effektus:
1. szerint a jel a hatásnak kiegészítők félig Vodnik az n-típusú, p - típusú.
2. A u értéke meghatározott értékét az indukciós B.
3. A értéke U meghatározására mobilitását fuvarozók félvezető-sorozat.